要得到液態氦，必須先把氦氣壓縮并且冷卻到液態氫的溫度，然后讓它膨脹，使溫度進一步下降，氦氣才能變成液體。更多信息請點擊 ，或者撥打我們的熱線電話：400-6277-838

 　液態氦是透明的容易流動的液體，就像打開了瓶塞的汽水一樣，不斷飛濺著小氣泡。 液態氦是一種與眾不同的液體，它在零下269℃就沸騰了。在這樣低的溫度下，氫也變成了固體，千萬不要使液態氦和空氣接觸，因為空氣會立刻在液態氦的表面上凍結成一層堅硬的蓋子。 　超流動性普通液體的粘滯度隨溫度的下降而增高，與此不同，HeⅠ的粘滯度在溫度下降到2.6K左右時，幾乎與溫度無關，其數值約為 3×10-6帕秒，比普通液體的粘滯度小得多。在2.6K以下，HeⅠ的粘滯度隨溫度的降低而迅速下降。HeⅡ的粘滯度在λ點以下的溫度時立刻降至非常小 的值(＜10-12帕秒)，這種幾乎沒有粘滯性的特性稱為超流動性。用粗細不同的毛細管做實驗時，發現流管愈細，超流動性就愈明顯，在直徑小于10-5厘 米的流管中，流速與壓強差和流管長度幾乎無關，而僅取決于溫度，流動時不損耗動能。 氦膜任何與HeⅡ接觸的器壁上覆蓋一層液膜，液膜中只包含無粘滯性的超流體成分，稱為氦膜。氦膜的存在使液氦能沿器壁向盡可能低的位置移 動。將空的燒杯部分地浸于HeⅡ中時，燒杯外的液氦將沿燒杯外壁爬上杯口，并進入杯內，直至杯內和杯外液面持平。反之，將盛有液氦的燒杯提出液氦面時，杯 內液氦將沿器壁不斷轉移到杯外并滴下。液氦的這種轉移的速率與液面高度差、路程長短和障壁高度無關。

　　對HeⅡ性質的理論研究首先由F. 倫敦作出。4He原子是自旋為整數的玻色子，倫敦把HeⅡ看成是由玻色子組成的玻色氣體，遵守玻色統計規律，玻色統計允許不同粒子處于同一量子態中。倫敦 證明了存在一個臨界溫度Tc，當溫度低于Tc時，一些粒子會同時處于零點振動能狀態(即基態)，稱為凝聚，溫度愈低，凝聚到零點振動能狀態的粒子數就愈 多，在絕對零度時，全部粒子都凝聚到零點振動能狀態，以上現象稱為玻色-愛因斯坦凝聚。L.蒂薩認為HeⅡ的超流動性起因于玻色-愛因斯坦凝聚。由于已凝 聚到基態的HeⅡ原子具有最低的零點振動能，故有極大的平均自由程，能夠幾乎無阻礙地通過極細的毛細管。蒂薩首先提出二流體型，后來L.D.朗道修正和補 充了此模型。二流體模型認為HeⅡ由兩部分獨立的、可互相滲透的流體組成，一種是處于基態的凝聚部分，熵等于零，無粘滯性，是超流體；另一種是處于激發態 (未凝聚)的正常流體，熵不等于零，有粘滯性。兩種流體的密度之和等于HeⅡ的總密度，溫度降至λ點時，正常流體開始部分地轉變為超流體，溫度愈低，超流 體的密度愈大，而正常流體的密度則愈小，在絕對零度時，所有原子都處于凝聚狀態，全部流體均為超流體。利用這個二流體模型可解釋關于液氦的許多力學和熱學性質。